在这里，作者将尝试找出关于极点和零点的物理感觉，使用运算放大器来控制它们在复平面中的位置，并利用电路的自然响应来说明极点/零点位置的影响。
单端口电路的自然响应
我们来看图1中的无源线性单端口电路，它包括电阻、电容和电感。
图1：（a）无源单端口电路（b）自然（或无源）开路响应vn(t)。
如果我们施加一个测试电流I（s），单端口电路将产生电压V（s），使得V（s）=Z（s）/（s），其中I（s）和V（s）是所施加电流和所产生电压的拉普拉斯变换，s是以sec-1为单位的复数频率。阻抗Z（s）是s的有理函数形式，即分子多项式N（s）与分母多项式D（s）的比值：
公式N（s）=0的根被称为Z（s）的零点，表示为z1，z2，……；而公式D（s）=0的根被称为Z（s）的极点，表示为p1、p2、……极点和零点统称为根，也称为临界频率。例如，阻抗：
当s=0时，其值为零；当s=-3±j4时，它具有复共轭极点对。可以用根来表达它，即：
如果我们绘制|Z（s）|相对于s的幅度曲线，则可以直观理解零点和极点的含义。所得到的曲线就好像在s平面上竖起的帐篷，在零点处接触s平面，而在极点处其高度变为无限。
图2：Z(s)=(10Ω)s/(s2+6s+25)的幅度图。（通过在虚轴上计算|Z|获得的分布曲线图显示出单端口电路的交流响应。）
那么Z（s）的零点呢？我们来看图3，它表示图1的两种情况。现在施加的信号是电压V（s），而响应是电流I（s）=[1/Z（s）]V（s），这表明Z（s）的零点现在成为1/Z（s）的极点。通过双重推理，在s→zk的极限状态下，即使施加零电压（短路），单端口电路也将提供非零电流（参见图3b）！该电流称为自然响应或无源响应，因为单端口电路利用储存在其电容和电感内部的能量来产生电流。系统理论预测自然短路电流响应符合以下表达式：
图3：（a）无源单端口电路（b）自然（或无源）短路响应in(t)。
总而言之，单端口电路的自然响应由其阻抗Z（s）的根控制：极点控制开路电压响应vn（t），而零点控制短路电流响应in（t）。在某种程度上，根就像是单端口电路的DNA。例如，我们来看图4的单端口电路。在t=0时，电容两端的电压为9V，顶部为正，t>0时它的自然响应是什么？可以看出单端口电路呈现的阻抗是：
显然，z1=–1/（R1C）=-1/（10ms），p1=-1/[（R1+R2）C]=-1/（30ms）。此外，a1=[20/（10+20）]9=6V且b1=9/10=0.9mA。所以：
图4：找出（a）开路和（b）短路的自然响应。
单极点控制
在图5a的电路中，由vn表示的节点和地之间的阻抗为Z（s）=R||（1/sC）=R/（1+sRC），因此在s=-1/（RC）=-1/（1ms）时电路具有一个极点。假设vn（0）=1V，我们可以得到：
图5：（a）基本电路（b）相同的电路，但可以控制极点。
无论怎样选择R和C的值，该电路的极点将始终为负。我们希望找到控制它的方法，以便将其驱动为零甚至使其成为正的。图5b示出的电路可以完成这项工作。非反相放大器检测vn并输出电压：
（1+R2/R1）vn=（1+k）vn
k=R2/R1
其中R2代表电位器在其左端和游标之间的部分。对于给定的元件值，从左端到右端改变游标将使k在0 对于给定的元件值，我们有Req=（10kΩ）/（1–k），因此极点位置现在为s=-1/（ReqC）=-（1–k）/（1ms），公式（4）变为： 我们讨论一下电路作为游标设置函数的工作原理，使用图6中的PSpice电路来显示随后的自然响应类型。 将游标向右移动时，R3将电流提供给C，只要该电流小于R汲取的电流，C仍然会呈指数放电，但速度比k=0时要慢； 当游标处于中间（k=1）时，R3输出的电流等于R汲取的电流，电容的净电流为零，因此电容电压保持恒定； 将游标进一步向右移动（k>1），使得源电流大于汲取电流，因此C呈指数充电，从而产生不同的响应，直到运放饱和。 图6：PSpice电路显示不同k值的自然响应，假设电容最初充电电压为1V。 图7描绘了随k变化的极点位置。 图7：极点轨迹是k的函数。 极点对控制 在图8a的电路中，干扰产生自然响应vn（t）的阻抗是： D（s）的阶数表明我们现在有一个二阶系统。对于这样的系统，D（s）通常以更方便的形式表达： 其中ζ称为阻尼比，ω0称为无阻尼固有频率。设D（s）=0，可以得到极点对： 比较公式（8）和（9），我们发现图8a的电路具有：ζ=1.5和ω0=1/（RC）=1/（1ms）。代入公式（10）得到极点对p1=-1/（0.3818ms），p2=-1/（2.618ms），表示vn（t）由一对指数衰减组成，因为电阻消耗了存储在电容中的电能。 为简单起见，假设图8a的RC对完全相同。可以看出，无论我们怎样选择元件值，该电路的极点将始终为负实数。 图8：（a）基本电路（b）相同的电路，但可以控制极点。 我们希望可以找到方法来控制它们在复平面上的位置，以便将它们放置在虚轴上，甚至使它们溢出到复平面的右半部分。图8b示出了可完成这项工作的电路。其中最左边的电容被提升离地，由一个非反相放大器驱动，该放大器检测到vn并输出电压（1+R2/R1）vn=（1+k）vn，k如公式（5）所示。对于给定的元件值，从左端到右端改变游标将使k在0 使用熟悉的电路分析技巧，我们发现干扰产生自然响应vn（t）的阻抗为： 表明2-k=2ζ，或： ω0=1/（RC）=1/（1ms）。我们来讨论电路随游标设置变化的工作原理，同样，使用图9a的PSpice电路来显示随后的自然响应类型，如图9b所示。 随着游标一直向左滑动（k=0），可以得到ζ=1。公式（10）得到重合的极点对p1=p2=-1/（1ms）。在这种情况下，系统理论预测该类型的自然响应为： 其中a和b是适合的系数，取决于t=0时存储在电容中的能量。如图9b所示，在初始浪涌之后，自然响应呈指数衰减至趋于零。 设k=2，得到ζ=0，所以公式（10）预测纯虚极点对p1,2=±j103，其中j是虚数单位（j2=-1）。使用欧拉公式exp（jα）+exp（–jα）=2cosα，可以看出自然响应现在采用这种形式： 图9：PSpice电路显示对应于不同k值的自然响应，假设在t=0时，Ca充电到1V，Cb放电。 其中a和φ是适合的系数，取决于t=0时存储在电容中的能量。其结果是持续振荡，也称为无阻尼振荡（因此称为ω0）。物理上，运算放大器注入单端口电路的能量等于端口电阻消耗的能量，这让电容以某种乒乓方式交换能量。 ●对于0 代入公式（2），合并，并再次使用欧拉公式，将得到自然响应公式： 其中a和φ是适合的系数，取决于t=0时存储在电容中的能量。 如图9b所示，对于k=1.5，电容仍然以乒乓方式开始交换能量，但是该能量逐渐被电阻消耗，从而产生阻尼振荡。 ●将k提高到2以上，使运算放大器注入的能量超过端口电阻可以消耗的能量，引起发散振荡，如图9b中k=2.1所示。振荡将持续增长到运算放大器饱和为止。 图10示出了随k变化的根轨迹。总而言之，无源电路的极点位于复平面的左半部分。为了使它们溢出到右半平面，我们需要一个有源元件，例如示例中的运算放大器，从自己的电源端获取能量并将其注入单端口电路。右半平面的极点导致发散的响应，最终使放大器饱和。 图10：（a）作为k的函数的根轨迹（b）在阻尼响应状态下的极点对。 一个流行应用 我们的电路控制极点对位置的能力可用于产生持续的正弦波。为此，它需要满足两个条件。 ●为了可以自己启动，电路的初始配置必须使其极点对位于复平面的右半部分（k>2.0）。 图11：在虚轴上放置并保持一对极点，以产生正弦波。 即使两个电容最初都放电，运算放大器的一点噪声输入就足以触发不断增长的振荡。 ●一旦振荡达到所需幅度，就必须采取一些机制进行干预，以防止其进一步增长，并将其保持在该幅度。这需要将极点对放置在虚轴（k=2.0）上，并自动保持极点在其上，不管元件老化和漂移，或者任何其它干扰。 在图11a中，电源接通时，两个二极管仍然关闭，因此k=R2/R1=22/10=2.2，表明振荡增加。随着振荡的增加，二极管在交替的半周期内逐渐导通，所以k=[R2||（R3+rd）]/R1，其中rd是动态二极管电阻（rd随二极管电流而减小）。在rd《R3的极限情况下，我们将得到k=（22||100）/10=1.8，表示电路可在1.8 假如由于某种原因实际幅度超过期望值，rd将减小并导致k降至2.0以下，从而抵消幅度上升。相反，如果幅度降至所需值以下，rd将增加并使k上升到2.0以上，从而抵消幅度下降。总之，只有k=2.0时电路才能找到它的“和平”状态。“啊，这就是负反馈的魔力！”作者的一名学生这样感慨，他毕业后去了卢卡斯电影公司工作。 （素材来自网络，由云汉芯城小编搜集网络资料编辑整理，如有问题请联系处理！）